Eqnarray-Umgebung und split-Befehl

Question

Hi!

Ich schreibe gerade meine Masterabeit und muss eine sehr sehr lange Formel auf mehrere Zeilen aufteilen. Allerdings will das Layout nicht so recht funktionieren, da entweder über den Seitenrand hinweg geschrieben wird, oder aber die ganze Formel zerhauen wird. Vielleicht weiß ja jemand eine Lösung für mein Formatierungsproblem

\begin{eqnarray}
  \begin{split}
    \M{\Sigma}_{\delta \svec{l}_{i}^{z} \delta \svec{l}_{i}^{z} } &= \left\langle   (\delta \svec{l}_{i}^{z}-\delta \svec{l}_{0}^{z})  (\delta \svec{l}_{j}^{z}-\delta \svec{l}_{0}^{z}) \right\rangle \\
    &= \left\langle  \int_{0}^{H} \int_{0}^{H} \left[ \delta n(r_{i}(\alpha_{i},e_{i},z),t_{i})- \delta n(r_{0}(\alpha_{0},e_{0},z),t_{0}) \right]  \left. \\
\left. \left[ \delta n(r_{j}(\alpha_{j},e_{j},z^{'}),t_{j})- \delta n(r_{0}(\alpha_{0},e_{0},z^{'}),t_{0}) \right] dzdz^{'} \right\rangle \\
    &= \frac{1}{2} \int_{0}^{H} \int_{0}^{H}    \left(  \left\langle (\delta n(r_{i}(\alpha_{i},e_{i},z),t_{i})-  \delta n(r_{0}(\alpha_{0},e_{0},z^{'}),t_{0}))^{2} \right\rangle \right. \\
    &+ \left\langle (\delta n(r_{j}(\alpha_{j},e_{j},z),t_{j})-  \delta n(r_{0}(\alpha_{0},e_{0},z^{'}),t_{0}))^{2} \right\rangle \\
    &- \left\langle (\delta n(r_{i}(\alpha_{i},e_{i},z),t_{i})-  \delta n(r_{j}(\alpha_{j},e_{j},z^{'}),t_{j}))^{2} \right\rangle  \\
\left. &- \left\langle (\delta n(r_{0}(\alpha_{0},e_{0},z),t_{0})-  \delta n(r_{0}(\alpha_{0},e_{0},z^{'}),t_{0}))^{2} \right\rangle \right) \ dzdz^{'}, 
  \end{split}
  \label{eq:KovMat}
\end{eqnarray}

Answer 1

@Thorsten hat es im Kommentar schon verlinkt: wenn man aufgrund von Umständen, die man nicht selbst in der Hand hat, nicht unbedingt muss, dann sollte man eqnarray vermeiden. Da Du ja offenbar sowieso schon amsmath verwendest, solltest Du auf dessen Umgebungen wie align, aligned, multline, split usw zurückgreifen. Beschrieben sind sie nicht nur im amsmath Manual sondern auch mit einer Reihe von Beispielen sehr anschaulich von @Herbert in Math Mode.

Dann solltest Du Dir meines Meinung nach angewöhnen, Code-Einrückung zu verwenden. Dadurch wird Code um ein vielfaches lesbarer.

Ich würde außerdem auf \left und \right so weit es geht verzichten. Sie haben durchaus ihren Nutzen, aber gerade bei Gleichungen, die sich auf mehrere Zeilen verteilen, verursachen sie oft mehr Probleme, als sie lösen (z.B. ungleich große Klammern). Stattdessen kann man auf \bigl/\bigr und Freunde zurückgreifen. (Sie sind ebenfalls in Math Mode beschrieben.) \left und \right müssen außerdem in der gleichen Gruppe eingesetzt werden. In jeder Ausrichtungsumgebung (align, array, tabular, ...) sind einzelne Zellen Gruppen, d.h. jedes & und \\ beendet eine Gruppe!

Dein Code verursacht eine Reihe von Fehlermeldungen. Zum einen sind \svec und \M keine Standardmakros. Selbst wenn man sie nachdefiniert, kompiliert Dein Code aber nicht fehlerfrei durch.

Ich hab ihn mal genommen, mir eine Version für \svec und \M definiert (keine Ahnung, ob die annähernd so sind, wie sie bei Dir sind) und die anderen Vorschläge umgesetzt...

ist z^{'} eigentlich Absicht gewesen? Ich hab das mal durch z' ersetzt...

alt text

\documentclass{article}
\usepackage{amsmath,bm}
\newcommand*\svec[1]{\bm{#1}}
\newcommand*\M[1]{M #1}
\begin{document}

\begin{equation}
  \begin{aligned}
    \M{\Sigma}_{\delta \svec{l}_{i}^{z} \delta \svec{l}_{i}^{z} }
    &= \langle
         (\delta \svec{l}_{i}^{z}-\delta \svec{l}_{0}^{z})
         (\delta \svec{l}_{j}^{z}-\delta \svec{l}_{0}^{z})
       \rangle \\
    &\!\begin{split}
      &=\Bigl\langle
          \int_{0}^{H} \int_{0}^{H}
          [
            \delta n(r_{i}(\alpha_{i},e_{i},z),t_{i})
            - \delta n(r_{0}(\alpha_{0},e_{0},z),t_{0})
          ]
        \\
      &\qquad
         [
           \delta n(r_{j}(\alpha_{j},e_{j},z'),t_{j})
           - \delta n(r_{0}(\alpha_{0},e_{0},z'),t_{0})
         ]
         dzdz'
       \Bigr\rangle
      \end{split} \\
    &\!\begin{split}
      &=
        \frac{1}{2} \int_{0}^{H} \int_{0}^{H}
        \biggl(
          \Bigl\langle
            (\delta n(r_{i}(\alpha_{i},e_{i},z),t_{i})
            -  \delta n(r_{0}(\alpha_{0},e_{0},z'),t_{0}))^{2}
          \Bigr\rangle \\
      &\quad+
          \Bigl\langle
            (\delta n(r_{j}(\alpha_{j},e_{j},z),t_{j})
            -  \delta n(r_{0}(\alpha_{0},e_{0},z'),t_{0}))^{2}
          \Bigr\rangle \\
      &\quad-
          \Bigl\langle
            (\delta n(r_{i}(\alpha_{i},e_{i},z),t_{i})
            -  \delta n(r_{j}(\alpha_{j},e_{j},z'),t_{j}))^{2}
          \Bigr\rangle  \\
      &\quad-
          \Bigl\langle
            (\delta n(r_{0}(\alpha_{0},e_{0},z),t_{0})
            -  \delta n(r_{0}(\alpha_{0},e_{0},z'),t_{0}))^{2}
          \Bigr\rangle
        \biggr)
        dzdz'
    \end{split}
  \end{aligned}
\label{eq:KovMat}
\end{equation}

\end{document}

Eqnarray-Umgebung und split-Befehl

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